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注冊(cè)結(jié)構(gòu)工程師輔導(dǎo):紊流運(yùn)動(dòng)的特征

更新時(shí)間:2010-07-22 09:39:03 來(lái)源:|0 瀏覽0收藏0

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  三、紊流運(yùn)動(dòng)的特征

  紊流中,流體質(zhì)點(diǎn)在運(yùn)動(dòng)中不斷互相混雜,使各點(diǎn)的流速、壓強(qiáng)等運(yùn)動(dòng)要素都隨時(shí)間作無(wú)規(guī)則的變化,這種變化稱為脈動(dòng)現(xiàn)象。圖6-4—3表示紊流中某點(diǎn)x方向速度ux(隨時(shí)間t變化的曲線。同樣也可測(cè)出該點(diǎn)uy、uz和p隨時(shí)間的變化曲線??雌饋?lái)這種變化迅速而無(wú)規(guī)律,使對(duì)紊流的研究十分困難。但經(jīng)深入分析可知,這種脈動(dòng)是圍繞某一平均值而變化的。這樣,可以將紊流看作兩個(gè)流動(dòng)的疊加。即時(shí)間平均流動(dòng)和脈動(dòng)的疊加。某點(diǎn)在某一瞬時(shí)x方向的速度ux就等于時(shí)間平均速度和該瞬時(shí)脈動(dòng)流速的代數(shù)和。即

  同理,可得

  引入時(shí)間平均流動(dòng)的概念后,盡管紊流實(shí)質(zhì)上是極無(wú)規(guī)則的非恒定流,但只要它的時(shí)均值是一常數(shù)就可以將它看成恒定流。或者它的時(shí)均值隨時(shí)間遵循某一規(guī)律變化,就可看作是隨時(shí)間遵循某一規(guī)律變化的非恒定流(如水箱中水無(wú)補(bǔ)給時(shí)經(jīng)水箱孔口的出流),而且前面提到的概念如流線、斷面平均流速等等都可以看作是時(shí)間平均化后的概念,仍可照常應(yīng)用。但對(duì)于紊流的切應(yīng)力、紊流擴(kuò)散等問(wèn)題的研究卻必須考慮紊流的脈動(dòng)。

  紊流中的切應(yīng)力除了由于粘性所產(chǎn)生的切應(yīng)力外,由于質(zhì)點(diǎn)互相摻混、動(dòng)量的變換,還存在著紊流的附加切應(yīng)力,又稱為雷諾應(yīng)力。

  式中

  為粘性引起的切應(yīng)力;

  τt為紊流附加切應(yīng)力即雷諾應(yīng)力。經(jīng)分析可得

  但u’x、u’y等脈動(dòng)流速難以求出。普蘭特提出半經(jīng)驗(yàn)的混合長(zhǎng)度理論,推導(dǎo)出:

  才中 l——混合長(zhǎng)度。流體質(zhì)點(diǎn)因橫向脈動(dòng)流速作用,橫向運(yùn)動(dòng)一段距離后,才同周圍 質(zhì)點(diǎn)進(jìn)行動(dòng)量交換。混合長(zhǎng)度l即與此距離有關(guān)。

  du/dy——時(shí)均流速梯度。

  這樣

  當(dāng)雷諾數(shù)較小時(shí),以粘性切應(yīng)力τy為主,隨Re的增加,紊流附加切應(yīng)力τt在τ中的分量逐漸增大,至雷諾數(shù)相當(dāng)大時(shí),粘性切應(yīng)力甚至可以忽略不計(jì)。

  紊流的流速分布,靠近固體邊界處與核心區(qū)域是不同的。緊貼邊界的流體質(zhì)點(diǎn)流速為零,近邊界處很薄的流層內(nèi),速度由零增至一定值,所以在此薄層內(nèi)速度梯度很大,粘性切應(yīng)力τy不容忽視。而由于壁面限制附近流體質(zhì)點(diǎn)做橫向運(yùn)動(dòng),附加切應(yīng)力τt可以忽略。這一薄層被稱為粘性底層。在粘性底層內(nèi)流速分布可作為直線分布。粘性底層以外是紊流核心,在紊流核心區(qū)域內(nèi)由于質(zhì)點(diǎn)相互摻混和動(dòng)量交換,使斷面上速度趨于平均化,分析和實(shí)驗(yàn)結(jié)果說(shuō)明紊流過(guò)水?dāng)嗝嫔狭魉侔磳?duì)數(shù)曲線分布,一般公式為

  式中 v*——阻力速度。

  β—卡門通用常數(shù),可由實(shí)驗(yàn)確定;

  y——離管壁的距離;

  c——常數(shù),取決于邊界條件。

  也有人依據(jù)實(shí)驗(yàn)資料提出了指數(shù)曲線的形式:如

  在R=1.1×105s時(shí)

  式中 r0為圓管半徑;y為至壁面的距離。

  粘性底層的厚度隨R。的增大而減小,它雖然很薄,但對(duì)能量損失影響很大。

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